Гамма
излучение.
Коэффициент ослабления
гамма-излучения (см-1)
|
W. МэВ |
Свинец |
Вода |
Алюминий |
Железо |
Графит |
Воздух |
|
0,1000 |
65,0000 |
0,4550 |
0,4550 |
2,91 |
0,3420 |
2,00 10-4 |
|
0,1500 |
22,8000 |
0,1510 |
0.371 |
1,55 |
0.304 |
1.76 10-4 |
|
0,2000 |
11,1000 |
0,1370 |
0.328 |
1.15 |
0.277 |
1.59 10-4 |
|
0,3000 |
4,4300 |
0,1190 |
0.280 |
0.865 |
0.241 |
1.38 10-4 |
|
0,4000 |
2,6200 |
0,1060 |
0.249 |
0.740 |
0.214 |
1.23 10-4 |
|
0,5000 |
1,8000 |
0,0966 |
0.227 |
0.661 |
0.196 |
1.12 10-4 |
|
0,8000 |
0,9990 |
0,0786 |
0.184 |
0.526 |
0.159 |
9.13 10-5 |
|
1,0000 |
0,7980 |
0,0279 |
0.165 |
0.471 |
0.143 |
8.21 10-5 |
|
1,5000 |
0,5910 |
0,0575 |
0.135 |
0.382 |
0.117 |
6.68 10-5 |
|
2,0000 |
0,5180 |
0,0493 |
0.116 |
0.334 |
0.0999 |
5.74 10-5 |
|
3,0000 |
0,4850 |
0,0396 |
0.0950 |
0.284 |
0.0801 |
4.63 10-5 |
|
4,0000 |
0,4720 |
0,0340 |
0.0834 |
0.260 |
0.0684 |
3.98 10-5 |
|
5,0000 |
0,4800 |
0,0302 |
0.0761 |
0.247 |
0.0603 |
3.54 10-5 |
|
8,0000 |
0,5190 |
0,0242 |
0.0651 |
0.233 |
0.0482 |
2.87 10-5 |
|
10,0000 |
0,5520 |
0,0220 |
0.0619 |
0.233 |
0.0439 |
2.62 10-5 |
|
15,0000 |
0,6280 |
0,0193 |
0.0584 |
0.241 |
0.0380 |
2.31 10-5 |
|
20,0000 |
0,6940 |
0,0180 |
0.0578 |
0.250 |
0.0351 |
2.19 10-5 |
|
30,0000 |
0,7920 |
0,0170 |
0.0584 |
0.269 |
0.0329 |
2.08 10-5 |
|
40,0000 |
0,8630 |
0,0166 |
0.0603 |
0.285 |
0.0320 |
2.06 10-5 |
|
50,0000 |
0,9150 |
0,0166 |
0.0616 |
0.299 |
0.0320 |
2.08 10-5 |
Данная таблица представляет данные из
справочника http://www.sci.aha.ru/
Представляется, что им можно верить.
Если внимательно отнестись к этим данным,
то никакого нарастающего ослабления нет на самом деле. Взглянем
на свинец. Явно
видно сначала уменьшение, но затем начиная с 5 Мэв и явное
нарастание коэффициента. В том числе и в воздухе. Не очень явно и у остальных
веществ тенденция к увеличению сохраняется, то есть имеется зависимость от
энергии излучения. Какой тут можно сделать вывод. В зависимости от
спектрального состава излучения рассеяние его на различных материалах разное, и
скорее мало зависит от атомного номера. Скорее от плотности.
Почему-то наилучшими поглотителями
считаются тяжелые элементы. Скорее это определяется кристаллической решеткой и
плотностью самих атомов поглотителя. То есть спектром и отражения и спектром
поглощения.
Рис. Зависимость линейных коэффициентов
ослабления 
-квантов
от их энергии для свинца и алюминия.
Странное дело. В магнитных гамма
спектрометрах энергия излучения
определяется косвенным образом.
Поток гамма излучения поступает в вакуумную
камеру и сталкивается со свинцовым экраном. Почему-то не образуя
позитрон-электронной пары.
Или она все-таки образуется? Тогда куда и с
каким результатом исчезает позитрон?
По всей нынешней науке считается, что такой
поток порождает поток не вторичного рассеянного и меньшей энергии излучения, а
поток электронов, элементарных частиц. Причем эффект вышибания зависит так
сказать от материала экрана. Для элементов с малым атомным весом это результат
Комптона эффекта. http://fatyf.aiq.ru/Pfoto_effect.htm, а результатом комптон- эффекта является
рассеяние???рентгеновского излучения на два луча разной частоты…то бишь двойное
лучепреломление, не по человечески, как
в оптике, там ослабляется яркость…по широкому спектру --необыкновенный луч.
Для свинца или урана это уже фотоэффект.
Прямо интересно.
Интересно то, что якобы ускорив выходящий
поток электронов можно опять поставить на его пути свинцовый экран и получить
уже тормозное рентгеновское излучение. «ускоряется» поток достаточно просто
либо десятком, другим киловольт прямо на второй экран, либо сооружением на выходе тороидального фокусирующего магнитного кольца.
Просто интересно на логику взглянуть: одно
излучение порождает атомные частицы, а они в свою очередь сталкиваются с экраном и порождают опять излучение, но уже
тормозное. А ведь так следует из логики квантовой механики.
И еще более интересное. Рождение
электрон-позитронных пар (в поле ядра гамма-квант с энергией не ниже 2mec2=1,022 МэВ превращается в электрон и позитрон).
А из другого источника:
При большой энергии 5 Мэв гамма излучения
можно получить и пару электрон-позитрон.
Кому верить?
Схема полупроводникового
гамма-спектрометра. У внутреннего фотоэффекта схема такая же.
При том при всем полупроводниковый гамма
спектрометр измеряет энергию непосредственно.
Рис. Треки в камере Вильсона. Гамма
спектрометр.
Из данных рисунков явно видно, что
траектория электрона отличается от траектории позитрона, хотя и находятся обе в
якобы однородном магнитном поле. Схему магнита, конечно, нам никто представлять не будет, как и
подробной конструкции самого устройства с размерами на чертеже.
И причину большего отклонения электрона
квантовая физика не просто не объясняет, а и не комментирует даже. А эффект
отклонения и в масс спектрометре и в
камере Вильсона одинаков. Причем в камере Вильсона явно видно ионизационный
трек в веществе, в котором этот позитрон должен не пролетая даже,
аннигилировать с электронами первого же встретившегося нормального атома.
В дополнение ко всему: если электрон и
позитрон по теории имеют магнитные моменты, то почему они отклоняются в сторону
от магнитного потока, а не притягиваются к полюсу?
Выходит, что они диамагнитны?
Ну да
бог с ним, пускай и летят…
То есть масса и того и другого
одинакова 0.511 Мэв и, значит, почему-то
разная скорость, другого не дано. Почему, это ноу хау ядерной физики.
Вопрос, почему имея разные по знаку заряды,
они сразу после образования не аннигилируют, почему сам позитрон только что
появившийся на свет не аннигилирует со свободными электронами свинцовой
пластины. Или он вылетает уже из последнего слоя атомов? Каким образом позитрон
попадает в детектор через его стеклянную оболочку, например в счетчик Гейгера,
не аннигилировав по дороге?
И каким образом проникают туда электроны? И
таких почему масса.
Для дилетантов заметим, что по теории
электрон обладает магнитным моментом и следовательно имеет собственное
магнитное поле. В пространстве такой мини магнит просто обязан пролетая в однородном магнитном
поле между двумя полюсами отклоняться
именно к полюсам магнита, но никак не в перпендикулярной плоскости. Это
свойство определяется парамагнетизмом.
Так себя ведут все атомы элементов являющиеся парамагнетиками и обладающие
магнитным моментом. А электрон, если это он, и вместе с ним позитрон проявляют
явно диамагнитные свойства. Они выталкиваются из магнитного поля в разные
стороны и ведут себя не как магниты, а как проводники с током, текущим в разных
направлениях. Но электрон уже элементарен и сам проводником быть не может,
иначе его элементарным называть нельзя. И это очередная закавыка в квантовой
механике и ядерной физике. Противоречие номер номер уже даже и не раз!!!!
Наличие магнитного момента и выталкивание из поля.
Какой из этого можно сделать вывод?
Мы уже давно имеем неправильное
представление о структуре атома.
Более конкретно в образовательном плане
насчет гамма-излучения можно почитать на сайте http://elementy.ru/posters/spectrum/gamma
Что
интересно, все вышесказанное относится не только к гамма-излучению, а касается
всей линейки излучений, на всех частотах, в том числе и в видимой области.
То есть с ростом энергии излучения нелинейным
образом изменяется прозрачность среды для этого излучения. Мало того она
(среда) ведет себя подобно среде в опыте http:// http://fatyf.aiq.ru/frank-herz.htm
Фатьянов А.В. Спб.
2008 Fatyalink@mail.ru